Isotope von Thorium - Isotopes of thorium
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Standardatomgewicht A r, Standard (Th) | 232.0377(4) | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
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Thorium ( 90 Th) hat sieben natürlich vorkommende Isotope, aber keines ist stabil. Ein Isotop, 232 Th, ist mit einer Halbwertszeit von 1,405 × 10 10 Jahren relativ stabil, deutlich länger als das Alter der Erde und sogar etwas länger als das allgemein akzeptierte Alter des Universums . Dieses Isotop macht fast das gesamte natürliche Thorium aus, daher wurde Thorium als mononuklidisch angesehen . 2013 stufte die IUPAC Thorium jedoch aufgrund großer Mengen von 230 Th in Tiefseewasser als binuklidisch ein . Thorium hat eine charakteristische terrestrische Isotopenzusammensetzung und somit kann ein Standardatomgewicht angegeben werden.
Einunddreißig Radioisotopen wurden charakterisiert, mit den stabilsten seines 232 Th, 230 Th mit einer Halbwertszeit von 75.380 Jahren, 229 Th mit einer Halbwertszeit von 7917 Jahren und 228 Th mit einer Halbwertszeit von 1,92 Jahren. Alle übrigen radioaktiven Isotope haben Halbwertszeiten von weniger als dreißig Tagen und die meisten von ihnen haben Halbwertszeiten von weniger als zehn Minuten. Ein Isotop, 229 Th, hat ein Kernisomer (oder metastabiler Zustand) mit einer bemerkenswert niedrigen Anregungsenergie, die kürzlich mit 8.28 ± 0.17 eV gemessen wurde. Es wurde vorgeschlagen, Laserspektroskopie des 229- Th-Kerns durchzuführen und den niederenergetischen Übergang für die Entwicklung einer Kernuhr mit extrem hoher Genauigkeit zu nutzen.
Die bekannten Isotope von Thorium reichen in der Massenzahl von 208 bis 238.
Liste der Isotope
Nuklid |
Historischer Name |
Z | n |
Isotope Masse ( Da ) |
Halbes Leben |
Decay- Modus |
Tochter - Isotop |
Spin und Parität |
Natürliche Häufigkeit (Molbruch) | ||||||||||
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Anregungsenergie | Normaler Anteil | Variationsbreite | |||||||||||||||||
208 Th | 90 | 118 | 208.01791(4) | 1,7(+1,7-0,6) ms | α | 204 Ra | 0+ | ||||||||||||
209 Th | 90 | 119 | 209.01772(11) | 7(5) ms [3,8(+69−15)] |
α | 205 Ra | 5/2−# | ||||||||||||
210 Th | 90 | 120 | 210.015075(27) | 17(11) ms [9(+17−4) ms] |
α | 206 Ra | 0+ | ||||||||||||
β + (selten) | 210 Ac | ||||||||||||||||||
211 Th | 90 | 121 | 211.01493(8) | 48(20) ms [0,04(+3−1) s] |
α | 207 Ra | 5/2−# | ||||||||||||
β + (selten) | 211 Ac | ||||||||||||||||||
212 Th | 90 | 122 | 212.01298(2) | 36(15) ms [30(+20-10) ms] |
α (99,7 %) | 208 Ra | 0+ | ||||||||||||
β + (.3%) | 212 Ac | ||||||||||||||||||
213 Th | 90 | 123 | 213.01301(8) | 140 (25) ms | α | 209 Ra | 5/2−# | ||||||||||||
β + (selten) | 213 Ac | ||||||||||||||||||
214 Th | 90 | 124 | 214.011500(18) | 100 (25) ms | α | 210 Ra | 0+ | ||||||||||||
215 Die | 90 | 125 | 215.011730(29) | 1.2(2) s | α | 211 Ra | (1/2−) | ||||||||||||
216 Th | 90 | 126 | 216.011062(14) | 26,8(3) ms | α (99,99 %) | 212 Ra | 0+ | ||||||||||||
β + (0,006%) | 216 Ac | ||||||||||||||||||
216m1 Th | 2042(13) keV | 137(4) μs | (8+) | ||||||||||||||||
216m2 Th | 2637(20) keV | 615(55) ns | (11−) | ||||||||||||||||
217 Th | 90 | 127 | 217.013114(22) | 240(5) μs | α | 213 Ra | (9/2+) | ||||||||||||
218 Th | 90 | 128 | 218.013284(14) | 109(13) ns | α | 214 Ra | 0+ | ||||||||||||
219 Die | 90 | 129 | 219.01554(5) | 1,05(3) μs | α | 215 Ra | 9/2+# | ||||||||||||
β + (10 −7 %) | 219 Ac | ||||||||||||||||||
220 Th | 90 | 130 | 220.015748(24) | 9,7(6) μs | α | 216 Ra | 0+ | ||||||||||||
EK (2×10 −7 %) | 220 Ac | ||||||||||||||||||
221 Th | 90 | 131 | 221.018184(10) | 1,73(3) ms | α | 217 Ra | (7/2+) | ||||||||||||
222 Th | 90 | 132 | 222.018468(13) | 2,237(13) ms | α | 218 Ra | 0+ | ||||||||||||
EG (1,3×10 −8 %) | 222 Ac | ||||||||||||||||||
223 Th | 90 | 133 | 223.020811(10) | 0,60(2) s | α | 219 Ra | (5/2)+ | ||||||||||||
224 Th | 90 | 134 | 224.021467(12) | 1,05(2) s | α | 220 Ra | 0+ | ||||||||||||
β + β + (selten) | 224 Ra | ||||||||||||||||||
CD (selten) |
208 Pb 16 O |
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225 Th | 90 | 135 | 225.023951(5) | 8,72(4) min | α (90%) | 221 Ra | (3/2)+ | ||||||||||||
EG (10%) | 225 Ac | ||||||||||||||||||
226 Th | 90 | 136 | 226.024903(5) | 30,57(10) Minuten | α | 222 Ra | 0+ | ||||||||||||
227 Th | Radioaktinium | 90 | 137 | 227.0277041(27) | 18.68(9) Tage | α | 223 Ra | 1/2+ | Verfolgen | ||||||||||
228 Th | Radiothorium | 90 | 138 | 228.0287411(24) | 1.9116(16) ja | α | 224 Ra | 0+ | Verfolgen | ||||||||||
CD (1,3×10 −11 %) |
208 Pb 20 O |
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229 Th | 90 | 139 | 229.031762(3) | 7,34 (16) × 10 3 y | α | 225 Ra | 5/2+ | Verfolgen | |||||||||||
229m Th | 8.3(2) eV | 7(1) μs | ES | 229 Th | 3/2+ | ||||||||||||||
230 Th | Ionium | 90 | 140 | 230.0331338(19) | 7.538 (30) x 10 4 y | α | 226 Ra | 0+ | 0,0002(2) | ||||||||||
CD (5,6×10 −11 %) |
206 Hg 24 Ne |
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SF (5×10 −11 %) | (Verschieden) | ||||||||||||||||||
231 Th | Uran Y | 90 | 141 | 231.0363043(19) | 25,52(1) h | β − | 231 Pa | 5/2+ | Verfolgen | ||||||||||
α (10 −8 %) | 227 Ra | ||||||||||||||||||
232 Th | Thorium | 90 | 142 | 232.0380553(21) | 1,405 (6) × 10 10 y | α | 228 Ra | 0+ | 0,9998(2) | ||||||||||
β − β − (selten) | 232 U | ||||||||||||||||||
SF (1,1×10 −9 %) | (verschieden) | ||||||||||||||||||
CD (2,78×10 −10 %) |
182 Yb 26 Ne 24 Ne |
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233 Th | 90 | 143 | 233.0415818(21) | 21.83(4) Minuten | β − | 233 Pa | 1/2+ | ||||||||||||
234 Th | Uran X 1 | 90 | 144 | 234.043601(4) | 24.10(3) d | β − | 234 Mio. Pa | 0+ | Verfolgen | ||||||||||
235 Th | 90 | 145 | 235.04751(5) | 7,2(1) Minuten | β − | 235 Pa | (1/2+)# | ||||||||||||
236 Th | 90 | 146 | 236.04987(21)# | 37,5 (2) Minuten | β − | 236 Pa | 0+ | ||||||||||||
237 Th | 90 | 147 | 237.05389(39)# | 4,8(5) Minuten | β − | 237 Pa | 5/2+# | ||||||||||||
238 Th | 90 | 148 | 238.0565(3)# | 9,4(20) Minuten | β − | 238 Pa | 0+ | ||||||||||||
Diese Tabellenkopf- und Fußzeile: |
- ^ m Th – Angeregtes Kernisomer .
- ^ ( ) – Unsicherheit (1 σ ) wird in knapper Form in Klammern nach den entsprechenden letzten Ziffern angegeben.
- ^ # – Atommasse mit # markiert: Wert und Unsicherheit, die nicht aus rein experimentellen Daten abgeleitet werden, sondern zumindest teilweise aus Trends der Massenoberfläche (TMS).
- ^ Fett Halbwertszeit – fast stabil, Halbwertszeit länger als das Alter des Universums .
-
^
Zerfallsarten:
CD: Clusterzerfall EG: Elektroneneinfang ES: Isomerischer Übergang - ^ Fettgedrucktes Symbol als Tochter – Tochterprodukt ist stabil.
- ^ ( ) Spin-Wert – Zeigt Spin mit schwachen Zuweisungsargumenten an.
- ^ # – Mit # gekennzeichnete Werte sind nicht rein aus experimentellen Daten abgeleitet, sondern zumindest teilweise aus Trends benachbarter Nuklide (TNN).
- ^ A b Intermediate Zerfallsprodukt von 235 U
- ^ Zerfallszwischenprodukt von 232 Th
- ^ Zerfallszwischenprodukt von 237 Np
- ^ Wird bei der Uran-Thorium-Datierung verwendet
- ^ a b Zerfallszwischenprodukt von 238 U
- ^ Primordiales Radionuklid
Verwendet
Thorium wurde zur Verwendung in Kernenergie auf Thoriumbasis vorgeschlagen .
In vielen Ländern ist die Verwendung von Thorium in Konsumgütern verboten oder wird davon abgeraten, weil es radioaktiv ist.
Es wird derzeit in Kathoden von Vakuumröhren verwendet, um eine Kombination aus physikalischer Stabilität bei hoher Temperatur und einer geringen Arbeitsenergie zu erzielen, die erforderlich ist, um ein Elektron von seiner Oberfläche zu entfernen.
Es wird seit etwa einem Jahrhundert in Mänteln von Gas- und Dampflampen wie Gaslampen und Campinglaternen verwendet.
Linsen mit niedriger Dispersion
Thorium wurde auch in bestimmten Glaselementen von Aero-Ektar- Objektiven von Kodak während des Zweiten Weltkriegs verwendet. Somit sind sie schwach radioaktiv. Zwei der Glaselemente in den f/2.5 Aero-Ektar-Objektiven bestehen zu 11 Gewichtsprozent und 13 Gewichtsprozent Thorium. Die thoriumhaltigen Gläser wurden verwendet, weil sie einen hohen Brechungsindex mit einer geringen Dispersion (Indexvariation mit der Wellenlänge) aufweisen, eine höchst wünschenswerte Eigenschaft. Viele erhaltene Aero-Ektar-Gläser haben eine teefarbene Tönung, möglicherweise aufgrund von Strahlenschäden am Glas.
Diese Objektive wurden zur Luftaufklärung verwendet, da die Strahlungsleistung nicht hoch genug ist, um kurzzeitig den Film zu beschlagen. Dies würde anzeigen, dass der Strahlungspegel einigermaßen sicher ist. Es ist jedoch ratsam, diese Linsen bei Nichtgebrauch so weit wie möglich von normal bewohnten Gebieten entfernt aufzubewahren; Erlauben der inversen quadratischen Beziehung, um die Strahlung zu dämpfen.
Aktiniden vs. Spaltprodukte
Aktiniden und Spaltprodukte nach Halbwertszeit
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Aktiniden nach Zerfallskette |
Halbwertszeitbereich ( a ) |
Spaltprodukte von 235 U nach Ausbeute | ||||||
4 n | 4 n +1 | 4 n +2 | 4 n +3 | |||||
4,5–7% | 0,04–1,25% | <0,001 % | ||||||
228 Ra№ | 4–6 a | † | 155 Euþ | |||||
244 Cmƒ | 241 Puƒ | 250 Cf | 227 Ac№ | 10–29 Uhr | 90 Sr | 85 Kr | 113m Cdþ | |
232 Uƒ | 238 Puƒ | 243 Cmƒ | 29–97 a | 137 Cs | 151 Smþ | 121m Sn | ||
248 Bk | 249 Cfƒ | 242m Amƒ | 141–351 a |
Keine Spaltprodukte |
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241 Amƒ | 251 Cfƒ | 430–900 a | ||||||
226 Ra№ | 247 Bk | 1,3–1,6 ka | ||||||
240 Pu | 229 Th | 246 Cmƒ | 243 Amƒ | 4,7–7,4 ka | ||||
245 Cmƒ | 250 cm | 8,3–8,5 ka | ||||||
239 Puƒ | 24,1 ka | |||||||
230 Th№ | 231 Pa№ | 32–76 ka | ||||||
236 Npƒ | 233 Uƒ | 234 U№ | 150–250 ka | ‡ | 99 Tc₡ | 126 Sn | ||
248 cm² | 242 Pu | 327–375 ka | 79 Se₡ | |||||
1,53 Millionen | 93 Zr | |||||||
237 Npƒ | 2,1–6,5 Ma | 135 Cs₡ | 107 Pd | |||||
236 U | 247 Cmƒ | 15–24 Mai | 129 I₡ | |||||
244 Pu | 80 Mai |
... noch über 15,7 Ma . hinaus |
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232 Th№ | 238 U№ | 235 Uƒ№ | 0,7–14,1 Ga | |||||
Legende für hochgestellte Symbole |
Bemerkenswerte Isotope
Thorium-228
228 Th ist ein Isotop von Thorium mit 138 Neutronen . Es wurde einst Radiothorium genannt, da es in der Zerfallskette von Thorium-232 vorkommt. Es hat eine Halbwertszeit von 1,9116 Jahren. Es unterliegt einem Alpha-Zerfall auf 224 Ra . Gelegentlich zerfällt es auf dem ungewöhnlichen Weg des Clusterzerfalls , emittiert einen Kern von 20 O und erzeugt stabiles 208 Pb . Es ist ein Tochterisotop von 232 U .
228 Th hat ein Atomgewicht von 228,0287411 Gramm/Mol.
Thorium-229
229 Th ist ein radioaktives Isotop von Thorium , das durch Alpha- Emission mit einer Halbwertszeit von 7917 Jahrenzerfällt. 229 Th wird durch den Zerfall von Uran-233 produziert und wird hauptsächlich zur Herstellung der medizinischen Isotope Actinium-225 und Wismut-213 verwendet .
Thorium-229m
1976 zeigte die Gammastrahlenspektroskopie erstmals, dass 229 Th ein Kernisomer , 229m Th, mit einer bemerkenswert niedrigen Anregungsenergie aufweist. Zu dieser Zeit wurde geschlossen, dass die Energie unter 100 eV lag, allein aufgrund der Nichtbeobachtung des direkten Zerfalls des Isomers. 1990 führten weitere Messungen jedoch zu dem Schluss, dass die Energie mit ziemlicher Sicherheit unter 10 eV liegt, was das Isomer zu dem mit der niedrigsten bekannten Anregungsenergie macht. In den folgenden Jahren wurde die Energie weiter auf 3,5 ± 1,0 eV beschränkt, was lange Zeit der akzeptierte Energiewert war. Diese niedrige Energie weckte bald einiges Interesse, da sie konzeptionell eine direkte Laseranregung des Kernzustands ermöglicht, was zu einigen interessanten potentiellen Anwendungen führt, zB zur Entwicklung einer Kernuhr mit sehr hoher Genauigkeit oder als Qubit für Quantencomputer .
Die nukleare Laseranregung von 229m Th und damit auch die Entwicklung einer nuklearen Uhr wird bisher durch unzureichende Kenntnisse über die isomeren Eigenschaften behindert. Eine genaue Kenntnis der isomeren Energie ist in diesem Zusammenhang von besonderer Bedeutung, da sie die erforderliche Lasertechnologie bestimmt und die Scanzeiten bei der Suche nach der direkten Anregung verkürzt. Dies löste eine Vielzahl von theoretischen und experimentellen Untersuchungen aus, die versuchten, die Übergangsenergie genau zu bestimmen und andere Eigenschaften des isomeren Zustands von 229 Th (wie die Lebensdauer und das magnetische Moment) zu spezifizieren .
Die direkte Beobachtung der beim Isomerenzerfall emittierten Photonen würde wesentlich helfen, den Isomerenenergiewert zu bestimmen. Leider gibt es bis heute keinen vollständig schlüssigen Bericht über den Nachweis von Photonen, die beim Zerfall von 229m Th emittiert werden . Stattdessen wurden 2007 verbesserte Gammastrahlenspektroskopiemessungen mit einem fortschrittlichen hochauflösenden Röntgenmikrokalorimeter durchgeführt, die einen neuen Wert für die Übergangsenergie von E = 7,6 ± 0,5 eV ergaben, der 2009 auf E = 7,8 ± 0,5 eV korrigiert wurde. Diese Verschiebung der Isomerenenergie von 3.5 eV auf 7.8 eV erklärt möglicherweise, warum mehrere frühe Versuche, den Übergang direkt zu beobachten, nicht erfolgreich waren. Dennoch konnte bei den meisten der jüngsten Suchen nach Licht, das beim isomeren Zerfall emittiert wird, kein Signal beobachtet werden, was auf einen potenziell starken, nicht strahlenden Zerfallskanal hindeutet. Ein direkter Nachweis der beim Isomerenzerfall emittierten Photonen wurde 2012 und erneut 2018 behauptet. Beide Berichte werden jedoch derzeit in der Community kontrovers diskutiert.
Ein direkter Nachweis von Elektronen, die im internen Konversionszerfallskanal von 229 m Th emittiert werden, wurde 2016 erreicht. Zu diesem Zeitpunkt konnte die Übergangsenergie des Isomers jedoch nur schwach auf zwischen 6,3 und 18,3 eV eingeschränkt werden. Schließlich ermöglichte im Jahr 2019 die nicht-optische Elektronenspektroskopie der beim Isomerenzerfall emittierten internen Konversionselektronen eine Bestimmung der Anregungsenergie des Isomers zu8,28 ± 0,17 eV , was den heute genauesten Energiewert darstellt. Dieser Wert steht jedoch im Widerspruch zum Vorabdruck von 2018, der zeigt, dass ein ähnliches Signal wie ein 8,4 eV Xenon-VUV-Photon gezeigt werden kann, jedoch mit etwa1.3+0,2
−0,1 eV weniger Energie und eine Lebensdauer von 1880 s. In dieser Arbeit wurde 229 Th in SiO 2 eingebettet , was möglicherweise zu einer Energieverschiebung und einer veränderten Lebensdauer führte, obwohl die beteiligten Zustände hauptsächlich nuklear sind und sie vor elektronischen Wechselwirkungen abschirmen.
Als Besonderheit der extrem niedrigen Anregungsenergie hängt die Lebensdauer von 229m Th stark von der elektronischen Umgebung des Kerns ab. Bei 229 Th-Ionen ist der Zerfallskanal der internen Umwandlung energetisch verboten, da die Isomerenenergie unter der Energie liegt, die für die weitere Ionisierung von Th + benötigt wird . Dies führt zu einer Lebensdauer, die sich der Strahlungslebensdauer von 229 m Th annähern kann , für die es keine Messung gibt, die aber theoretisch im Bereich zwischen 10 3 und 10 4 Sekunden liegt. Experimentell wurde für 229m Th 2+ - und 229m Th 3+ -Ionen eine Isomerenlebensdauer von mehr als 1 Minute gefunden. Im Gegensatz dazu wird in neutralen 229 Th-Atomen der interne Umwandlungszerfallskanal zugelassen, was zu einer um 9 Größenordnungen reduzierten Isomerenlebensdauer auf etwa 10 Mikrosekunden führt. Tatsächlich wurde 2017 für neutrale, oberflächengebundene 229m Th-Atome eine Lebensdauer im Bereich von wenigen Mikrosekunden bestätigt , basierend auf der Detektion des internen Konversionszerfallssignals.
In einem Experiment aus dem Jahr 2018 konnte eine erste laserspektroskopische Charakterisierung der Kerneigenschaften von 229m Th durchgeführt werden. In diesem Experiment wurde eine Laserspektroskopie der 229 Th-Atomhülle unter Verwendung einer 229 Th 2+ -Ionenwolke mit 2% der Ionen im angeregten Kernzustand durchgeführt. Dies ermöglichte es, die durch die unterschiedlichen Kernspinzustände des Grund- und des isomeren Zustands induzierte Hyperfeinverschiebung zu untersuchen. Auf diese Weise konnte ein erster experimenteller Wert für den magnetischen Dipol und das elektrische Quadrupolmoment von 229m Th abgeleitet werden.
Im Jahr 2019 wurde die Anregungsenergie des Isomers auf 8,28 ± 0,17 eV basierend auf dem direkten Nachweis von internen Konversionselektronen und eine sichere Besetzung von 229 m Th aus dem nuklearen Grundzustand wurde durch Anregung des 29 keV nuklear angeregten Zustands durch Synchrotronstrahlung erreicht. Zusätzliche Messungen durch eine andere Gruppe im Jahr 2020 ergaben eine Zahl von8,10 ± 0,17 eV (153,1 ± 3,2 nm Wellenlänge). Kombiniert man diese Messungen, ergibt sich eine erwartete Übergangsenergie von8,12 ± 0,11 eV .
Der 29189.93 eV angeregte Zustand von 229 Th zerfällt mit einer Wahrscheinlichkeit von 90% in den isomeren Zustand. Beide Messungen sind weitere wichtige Schritte zur Entwicklung einer nuklearen Uhr . Auch Gamma-Spektroskopie-Experimente bestätigten die Energieaufspaltung von 8,3 eV vom Abstand zum 29189,93 eV-Niveau. 8,28 eV (150 nm) sind als 7. Harmonische eines Ytterbium-Faserlasers per VUV-Frequenzkamm erreichbar. Eine kontinuierliche Wellenphasenanpassung für die Erzeugung von Oberwellen kann verfügbar sein.
Thorium-230
230 Th ist eine radioaktive Isotop von Thorium , die bisher verwendet werden können , Korallen und bestimmenMeeresströmungsfluss. Ionium war ein Name, der dem 230 Th-Isotop, das in der Zerfallskette von 238 U entsteht, schon früh in der Untersuchung radioaktiver Elemente genannt wurde,bevor erkannt wurde, dass Ionium und Thorium chemisch identisch sind. Für dieses vermeintliche Element wurde dasSymbol Io verwendet. (Der Name wird immer noch bei der Ionium-Thorium-Datierung verwendet .)
Thorium-231
231 Th hat 141 Neutronen . Es ist das Zerfallsprodukt von Uran-235 . Es kommt in sehr geringen Mengen auf der Erde vor und hat eine Halbwertszeit von 25,5 Stunden. Wenn es zerfällt, emittiert es einen Betastrahl und bildet Protactinium-231 . Es hat eine Zerfallsenergie von 0,39 MeV. Es hat eine Masse von 231,0363043 Gramm/Mol.
Thorium-232
232 Th ist das einzige Urnuklid von Thorium und macht praktisch das gesamte natürliche Thorium aus, während andere Thoriumisotope nur in Spuren als relativ kurzlebige Zerfallsprodukte von Uran und Thorium auftreten. Das Isotop zerfällt durch Alpha-Zerfall mit einer Halbwertszeit von 1,405 × 10 10 Jahren, also mehr als dreimal so alt wie die Erde und ungefähr so alt wie das Universum . Seine Zerfallskette ist die Thoriumreihe , die schließlich in Blei-208 endet. Der Rest der Kette ist schnell; die längsten Halbwertszeiten darin betragen 5,75 Jahre für Radium-228 und 1,91 Jahre für Thorium-228 , wobei alle anderen Halbwertszeiten weniger als 15 Tagebetragen.
232 Th ist eine fruchtbares Material der Lage, absorbiert einen Neutron und unterliegen Transmutation in die spaltbaren Nuklid Uran-233 , die die Grundlage der ist Thorium Brennstoffzyklus . In Form von Thorotrast , einer Thoriumdioxid- Suspension , wurde es als Kontrastmittel in der frühen Röntgendiagnostik eingesetzt . Thorium-232 ist jetzt als krebserregend eingestuft .
Thorium-233
233 Th ist ein Isotop von Thorium , dasdurch Beta-Zerfallin Protactinium-233 zerfällt. Es hat eine Halbwertszeit von 21,83 Minuten.
Thorium-234
234 Th ist ein Isotop des Thoriums, dessen Kerne 144 Neutronen enthalten. 234 Th hat eine Halbwertszeit von 24,1 Tagen und wenn es zerfällt, gibt es ein Beta - Teilchen , und dabei, es verwandelt in protactinium -234. 234 Th hat eine Masse von 234,0436 Atommasseneinheiten (amu) und eine Zerfallsenergie von etwa 270 keV ( Kiloelektronenvolt ). Uran -238 zerfällt normalerweise in dieses Thoriumisotop (obwohl es in seltenen Fällenstattdessen spontan gespalten werden kann).
Verweise
- Isotopenmassen aus:
- Audi, Georges; Bersillon, Olivier; Blachot, Jean; Wapstra, Aaldert Hendrik (2003), "The N UBASE Evaluation of Nuclear and Decay Properties" , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Bibcode : 2003NuPhA.729....3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 .001
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