Gravitationsebenenwelle - Gravitational plane wave

In der allgemeinen Relativitätstheorie ist eine Gravitationsebenenwelle eine spezielle Klasse einer Vakuum- pp-Wellen-Raumzeit und kann in Form von Brinkmann-Koordinaten durch definiert werden

${\ displaystyle ds ^ {2} = [a (u) (x ^ {2} -y ^ {2}) + 2b (u) xy] du ^ {2} + 2dudv + dx ^ {2} + dy ^ {2}}$

Hier können beliebige glatte Funktionen sein ; Sie steuern die Wellenform der beiden möglichen Polarisationsmodi der Gravitationsstrahlung . In diesem Zusammenhang werden diese beiden Modi normalerweise als Plusmodus bzw. Kreuzmodus bezeichnet. ${\ displaystyle a (u), b (u)}$

Gravitationswellen existieren und bewegen sich mit Lichtgeschwindigkeit. Jede Form von Materie und Energie, mit der wir vertraut sind, hat den gleichen positiven Anziehungskrafteffekt. Gravitationswellen sind sehr schwach. Betrachten Sie zwei Neutronensterne mit einer Sonnenmasse (MNS = M) und einem Radius von rNS = 6 km, die sich im Wesentlichen in Kontakt umkreisen. (Dies ist zum Beispiel klar, dass Gezeitenkräfte eine sehr störende Wirkung auf die beiden Neutronensterne haben.)

Die charakteristische Beschleunigung an den Neutronensternen beträgt

${\ displaystyle a = {\ frac {2GM \ odot} {(2rNS) ^ {2}}} \ simeq 9 \ times 10 ^ {11} m / s ^ {2} \ simeq 10 ^ {11} g}$

Verweise

Siehe auch

• Vakuumlösung (allgemeine Relativitätstheorie)