Hughes-Drever-Experiment - Hughes–Drever experiment

7 Li-NMR-Spektrum von LiCl (1M) in D 2 O. Die scharfe, ungespaltene NMR-Linie dieses Lithiumisotops ist ein Beweis für die Isotropie von Masse und Raum.

Hughes-Drever-Experimente (auch Uhrenvergleichs-, Uhrenanisotropie-, Massenisotropie- oder Energieisotropieexperimente) sind spektroskopische Tests der Isotropie von Masse und Raum . Obwohl es ursprünglich als Test des Mach-Prinzips gedacht war , wird es heute als wichtiger Test der Lorentz-Invarianz verstanden . Wie in Michelson-Morley-Experimenten kann die Existenz eines bevorzugten Bezugssystems oder andere Abweichungen von der Lorentz-Invarianz getestet werden, was auch die Gültigkeit des Äquivalenzprinzips beeinflusst . Somit betreffen diese Experimente grundlegende Aspekte sowohl der speziellen als auch der allgemeinen Relativitätstheorie . Im Gegensatz zu Michelson-Morley-Experimenten testen Hughes-Drever-Experimente die Isotropie der Wechselwirkungen von Materie selbst, d. h. von Protonen , Neutronen und Elektronen . Die erreichte Genauigkeit macht diese Art von Experimenten zu einer der genauesten Bestätigungen der Relativitätstheorie (siehe auch Tests der speziellen Relativitätstheorie ).

Experimente von Hughes und Drever

Giuseppe Cocconi und Edwin Ernest Salpeter (1958) stellten die Theorie auf, dass die Trägheit nach dem Mach-Prinzip von den umgebenden Massen abhängt . Eine ungleichmäßige Verteilung der Materie würde somit zu einer Anisotropie der Trägheit in verschiedene Richtungen führen. Heuristische Argumente führten sie zu der Annahme, dass jede Trägheitsanisotropie, falls vorhanden, von Massenbeiträgen aus dem Zentrum unserer Milchstraße dominiert würde . Sie argumentierten, dass diese Anisotropie auf zwei Arten beobachtet werden könnte: durch Messung der Zeeman-Aufspaltung in einem Atom oder durch Messung der Zeeman-Aufspaltung im angeregten Kernzustand von57
Fe
unter Verwendung des Mößbauer-Effekts .

Vernon W. Hughes et al. (1960) und Ronald Drever (1961) führten unabhängig voneinander ähnliche spektroskopische Experimente durch, um das Mach-Prinzip zu testen. Sie nutzten jedoch nicht den Mößbauer-Effekt, sondern führten Magnetresonanzmessungen des Kerns von Lithium- 7 durch, dessen Grundzustand einen Spin von 3 ⁄ 2 besitzt . Der Grundzustand wird bei Messung in einem Magnetfeld entsprechend seiner zulässigen magnetischen Quantenzahl in vier gleich beabstandete magnetische Energieniveaus aufgespalten . Die Kernwellenfunktionen für die unterschiedlichen Energieniveaus haben unterschiedliche räumliche Verteilungen relativ zum Magnetfeld und damit unterschiedliche Richtungseigenschaften. Wenn die Massenisotropie erfüllt ist, sollte jeder Übergang zwischen einem Paar benachbarter Niveaus ein Photon gleicher Frequenz emittieren, was zu einer einzelnen scharfen Spektrallinie führt. Wenn die Trägheit dagegen richtungsabhängig ist, sollte ein Triplett oder eine verbreiterte Resonanzlinie beobachtet werden. Während des 24-Stunden-Verlaufs von Drevers Version des Experiments drehte sich die Erde, und die Magnetfeldachse fegte verschiedene Abschnitte des Himmels. Drever schenkte dem Verhalten der Spektrallinie besondere Aufmerksamkeit, wenn das Magnetfeld das Zentrum der Galaxie durchquerte. Weder Hughes noch Drever beobachteten eine Frequenzverschiebung der Energieniveaus, und aufgrund der hohen Genauigkeit ihrer Experimente konnte die maximale Anisotropie auf 0,04  Hz = 10 −25 GeV begrenzt werden .  

Hinsichtlich der Konsequenzen des Nullergebnisses für das Machsche Prinzip wurde von Robert H. Dicke (1961) gezeigt, dass es mit diesem Prinzip übereinstimmt, solange die räumliche Anisotropie für alle Teilchen gleich ist. Das Nullergebnis zeigt also eher, dass Trägheitsanisotropieeffekte, falls vorhanden, für alle Teilchen universell und lokal nicht beobachtbar sind.

Moderne Interpretation

Während die Motivation für dieses Experiment darin bestand, das Mach-Prinzip zu testen, wurde es seitdem als wichtiger Test der Lorentz-Invarianz und damit der speziellen Relativitätstheorie anerkannt . Dies liegt daran, dass Anisotropieeffekte auch in Gegenwart eines bevorzugten und Lorentz-verletzenden Bezugssystems auftreten – normalerweise identifiziert mit dem CMBR- Ruhesystem als eine Art leuchtender Äther (Relativgeschwindigkeit etwa 368 km/s). Daher schließen die negativen Ergebnisse der Hughes-Drever-Experimente (sowie der Michelson-Morley-Experimente ) die Existenz eines solchen Rahmens aus. Insbesondere Hughes-Drever-Tests von Lorentz-Verletzungen werden oft durch eine Testtheorie der speziellen Relativitätstheorie von Mark P. Haugan und Clifford Will beschrieben . Nach diesem Modell können Lorentz-Verletzungen in Gegenwart bevorzugter Frames zu Unterschieden zwischen der maximal erreichbaren Geschwindigkeit massiver Teilchen und der Lichtgeschwindigkeit führen. Wenn sie anders wären, würden sich auch die Eigenschaften und Häufigkeiten der Materiewechselwirkungen ändern. Darüber hinaus ist es eine grundlegende Konsequenz des Äquivalenzprinzips der Allgemeinen Relativitätstheorie, dass die Lorentz-Invarianz lokal in frei beweglichen Bezugsystemen gilt = lokale Lorentz-Invarianz (LLI). Dies bedeutet, dass die Ergebnisse dieses Experiments sowohl die spezielle als auch die allgemeine Relativitätstheorie betreffen.

Aufgrund der Tatsache, dass unterschiedliche Frequenzen ("Clocks") verglichen werden, werden diese Experimente auch als Clock-Vergleichsexperimente bezeichnet.

Aktuelle Experimente

Weitere Informationen: Moderne Suche nach Lorentz-Verletzung

Neben Lorentz-Verletzungen aufgrund eines bevorzugten Rahmens oder Einflüssen nach dem Mach-Prinzip wird auch nach spontanen Verletzungen der Lorentz-Invarianz und der CPT-Symmetrie gesucht, motiviert durch die Vorhersagen verschiedener Quantengravitationsmodelle , die ihre Existenz nahelegen. Moderne Aktualisierungen der Hughes-Drever-Experimente wurden durchgeführt, um mögliche Lorentz- und CPT-Verletzungen in Neutronen und Protonen zu untersuchen . Durch die Verwendung von spinpolarisierten Systemen und Co-Magnetometern (zur Unterdrückung magnetischer Einflüsse) wurden die Genauigkeit und Empfindlichkeit dieser Experimente stark erhöht. Darüber hinaus wurde mit spinpolarisierten Torsionswaagen auch der Elektronensektor getestet.

Alle diese Experimente haben bisher negative Ergebnisse geliefert, so dass es immer noch kein Anzeichen für die Existenz eines bevorzugten Rahmens oder einer anderen Form einer Lorentz-Verletzung gibt. Die Werte der folgenden Tabelle beziehen sich auf die Koeffizienten der Standard-Model Extension (SME), einer häufig verwendeten effektiven Feldtheorie zur Beurteilung möglicher Lorentz-Verletzungen (siehe auch andere Testtheorien der speziellen Relativitätstheorie ). Davon kann jede Abweichung der Lorentz-Invarianz mit bestimmten Koeffizienten verbunden werden. Da in diesen Experimenten eine Reihe von Koeffizienten getestet werden, wird nur der Wert der maximalen Sensitivität angegeben (genaue Daten siehe die einzelnen Artikel):

Autor Jahr KMU-Einschränkungen Beschreibung
Proton Neutron Elektron
Vorstufe et al. 1985 10 -27 Vergleich des Kernspin-Flip- Übergangs von9
Sei+
(gespeichert in einer Penning-Falle ) mit einem Wasserstoff-Maser-Übergang.
Phillips 1987 10 -27 Sinusförmige Schwingungen wurden mit einem kryogenen Spin- Torsionspendel mit einem transversal polarisierten Magneten untersucht.
Lamoreauxet al. 1989 10 −29 Sie induzierten Dipol- und Quadrupol-Spinpolarisation in einen Dampf von201
Hg
, durch die Quadrupol-Energieverschiebungen beobachtet werden können.
Chuppet al. 1989 10 -27 Die zeitabhängige Quadrupolaufspaltung von Zeeman-Niveaus wird untersucht. 21
Ne
 und 3
Er
 Gase werden durch Spinaustausch polarisiert und verglichen.
Winelandet al. 1991 10 -25 Die anomalen Dipol-Monopol- und Dipol-Dipol-Kopplungen werden untersucht, indem Hyperfeinresonanzen in 9
Sei+
.
Wanget al. 1993 10 -27 Ein Spin-Torsionspendel eine spinpolarisierten tragender Dy - Fe Masse wird siderische Variationen untersucht.
Berglundet al. 1995 10 -27 10 -30 10 -27 Die Frequenzen von 199 Hg und 133 Cs werden durch Anlegen eines Magnetfeldes verglichen.
Bäret al. 2000 10 −31 Die Frequenzen von 129
Xe
 und 3
Er
 Zeeman-Maser werden verglichen.
Phillipset al. 2000 10 -27 Die Zeeman-Frequenz wird mit Wasserstoff-Masern gemessen .
Humphreyet al. 2003 10 -27 10 -27 Ähnlich wie Phillips et al. (2000).
Hou et al. 2003 10 −29 Ähnlich wie Wang et al. (1993).
Canè et al. 2004 10 −32 Ähnlich wie Bear et al. (2000).
Wolfet al. 2006 10 -25 Atomfrequenzen werden lasergekühlt gemessen 133
Cs
 Atombrunnen .
Heckelet al. 2006 10 -30 Sie verwendeten ein Spin-Torsion-Pendel mit vier Abschnitten von Alnico und vier Abschnitten von Sm 5 Co .
Heckelet al. 2008 10 −31 Ähnlich wie Heckel et al. (2006).
Altarev et al. 2009 10 −29 Die Spinpräzessionsfrequenzen in gespeicherten ultrakalten Neutronen und 199
Hg
 werden analysiert.
Braunet al. 2010 10 −32 10 −33 Vergleich der Frequenzen in einem K /3
Er
 Komagnetometer.
Gemmelet al. 2010 10 −32 Vergleich der Frequenzen in a 129
Xe
 / 3
Er
 Komagnetometer.
Smiciklaset al. 2011 10 −29 Vergleich der Frequenzen in a 21
Ne
/ Rb / K- Komagnetometer. Test der maximal erreichbaren Geschwindigkeit von Neutronen.
Pecket al. 2012 10 -30 10 −31 Ähnlich wie Berglund et al. (1995).
Hohenseeet al. 2013 10 -17 Messung der Übergangsfrequenzen zweier nahezu entarteter Zustände von 164
Dy
 und 162
Dy
. Test der maximal erreichbaren Geschwindigkeit von Elektronen.
Allmendinger et al. 2013 10 −34 Ähnlich wie bei Gemmel et al. (2010).

Sekundäre Quellen

  1. ^ a b Will, CM (2006). "Die Konfrontation zwischen allgemeiner Relativität und Experiment" . Lebende Bewertungen in Relativität . 9 (3). arXiv : gr-qc/0510072 . Bibcode : 2006LRR.....9....3W . doi : 10.12942/lrr-2006-3 . PMC  5256066 . PMID  28179873 . Abgerufen am 23. Juni 2011 .
  2. ^ a b Will, CM (1995). „Stabile Uhren und allgemeine Relativitätstheorie“. Proceedings of the 30th Rencontres de Moriond : 417. arXiv : gr-qc/9504017 . Bibcode : 1995dmcc.conf..417W .
  3. ^ a b c Kostelecký, V. Alan; Lane, Charles D. (1999). „Einschränkungen der Lorentz-Verletzung aus Uhrenvergleichsexperimenten“. Physical Review D . 60 (11): 116010. arXiv : hep-ph/9908504 . Bibcode : 1999PhRvD..60k6010K . doi : 10.1103/PhysRevD.60.116010 .
  4. ^ a b c Mattingly, David (2005). "Moderne Tests der Lorentz-Invarianz" . Lebender Rev. Verwandter . 8 (5): 5. arXiv : gr-qc/0502097 . Bibcode : 2005LRR.....8....5M . doi : 10.12942/lrr-2005-5 . PMC  5253993 . PMID  28163649 .
  5. ^ a b Pospelov, Maxim; Romalis, Michael (2004). "Lorentz-Invarianz im Prozess" (PDF) . Physik heute . 57 (7): 40–46. Bibcode : 2004PhT....57g..40P . doi : 10.1063/1.1784301 .
  6. ^ a b Walsworth, RL (2006). "Tests der Lorentz-Symmetrie im Spin-Coupling-Sektor" (PDF) . Vorlesungsnotizen in Physik . Vorlesungsnotizen in Physik. 702 : 493–505. doi : 10.1007/3-540-34523-X_18 . ISBN 978-3-540-34522-0.
  7. ^ Bartusiak, Marcia (2003). Einsteins unvollendete Symphonie: Den Klängen der Raumzeit lauschen . Joseph Henry Press. S. 96–97. ISBN 0425186202. Abgerufen am 15. Juli 2012 . „Ich habe diese Linie über einen Zeitraum von 24 Stunden beobachtet, während sich die Erde drehte. Als die Achse des Feldes über das Zentrum der Galaxie und in andere Richtungen schwang, suchte ich nach einer Veränderung“, erinnert sich Drever.
  8. ^ Hou, Li-Shing; Ni, Wei-Tou; Li, Yu-Chu M. (2003). „Test der kosmischen räumlichen Isotropie für polarisierte Elektronen mit einer drehbaren Torsionswaage“. Physische Überprüfungsbriefe . 90 (20): 201101. arXiv : physik/0009012 . Bibcode : 2003PhRvL..90t1101H . doi : 10.1103/PhysRevLett.90.201101 . PMID  12785879 .

Primäre Quellen

  1. ^ Cocconi, G.; Salpeter E. (1958). „Eine Suche nach Anisotropie der Trägheit“. Il Nuovo Cimento . 10 (4): 646–651. Bibcode : 1958NCim...1..646C . doi : 10.1007/BF02859800 .
  2. ^ Cocconi, G.; Salpeter E. (1960). „Obere Grenze für die Anisotropie der Trägheit aus dem Mößbauer-Effekt“. Physische Überprüfungsbriefe . 4 (4): 176–177. Bibcode : 1960PhRvL...4..176C . doi : 10.1103/PhysRevLett.4.176 .
  3. ^ Hughes, VW; Robinson, HG; Beltran-Lopez, V. (1960). „Obere Grenze für die Anisotropie der Trägheitsmasse aus Kernresonanzexperimenten“. Physische Überprüfungsbriefe . 4 (7): 342–344. Bibcode : 1960PhRvL...4..342H . doi : 10.1103/PhysRevLett.4.342 .
  4. ^ Drever, RWP (1961). „Eine Suche nach Anisotropie der Trägheitsmasse mit einer freien Präzessionstechnik“. Philosophisches Magazin . 6 (65): 683–687. Bibcode : 1961PMag....6..683D . doi : 10.1080/14786436108244418 .
  5. ^ Dicke, RH (1961). „Experimentelle Tests des Mach-Prinzips“. Physische Überprüfungsbriefe . 7 (9): 359–360. Bibcode : 1961PhRvL...7..359D . doi : 10.1103/PhysRevLett.7.359 .
  6. ^ Dicke, RH (1964). Die theoretische Bedeutung der experimentellen Relativität . Gordon und Breach.
  7. ^ Vorstufe, JD; Bollinger, JJ; Itano, WM; Weinland, DJ (1985). „Grenzen für die räumliche Anisotropie durch die Verwendung von Kernspin-polarisierten Be-9(+)-Ionen“. Physische Überprüfungsbriefe . 54 (22): 2387–2390. Bibcode : 1985PhRvL..54.2387P . doi : 10.1103/PhysRevLett.54.2387 . PMID  10031329 .
  8. ^ Phillips, PR (1987). „Test der räumlichen Isotropie mit einem kryogenen Spin-Torsion-Pendel“. Physische Überprüfungsbriefe . 59 (5): 1784–1787. Bibcode : 1987PhRvL..59.1784P . doi : 10.1103/PhysRevLett.59.1784 .
  9. ^ Lamoreaux, SK; Jacobs, JP; Heckel, BR; Raab, FJ; Fortson, EN (1989). „Optische Pumptechnik zum Messen kleiner nuklearer Quadrupolverschiebungen in 1S(0)-Atomen und zum Testen der räumlichen Isotropie“. Physical Review A . 39 (3): 1082-1111. Bibcode : 1989PhRvA..39.1082L . doi : 10.1103/PhysRevA.39.1082 . PMID  9901347 .
  10. ^ Chupp, TE; Hoare, RJ; Loveman, RA; Oteiza, ER; Richardson, JM; Wagschul, ME; Thompson, AK (1989). „Ergebnisse eines neuen Tests der lokalen Lorentz-Invarianz: Eine Suche nach Massenanisotropie in 21Ne“. Physische Überprüfungsbriefe . 63 (15): 1541-1545. Bibcode : 1989PhRvL..63.1541C . doi : 10.1103/PhysRevLett.63.1541 . PMID  10040606 .
  11. ^ Weinland, DJ; Bollinger, JJ; Heinzen, DJ; Itano, WM; Raizen, MG (1991). „Suche nach anomalen Spin-abhängigen Kräften mit Speicherionenspektroskopie“. Physische Überprüfungsbriefe . 67 (13): 1735–1738. Bibcode : 1991PhRvL..67.1735W . doi : 10.1103/PhysRevLett.67.1735 . PMID  10044234 .
  12. ^ Wang, Shih-Liang; Ni, Wei-Tou; Pan, Sheau-Shi (1993). „Neue experimentelle Grenze der räumlichen Anisotropie für polarisierte Elektronen“. Moderne Physik Buchstaben A . 8 (39): 3715–3725. Bibcode : 1993MPLA....8.3715W . doi : 10.1142/S0217732393003445 .
  13. ^ Berglund, CJ; Jäger, LR; Krause, D.Jr.; Prigge, EO; Ronfeldt, MS; Lamoreaux, SK (1995). „Neue Grenzen der lokalen Lorentz-Invarianz von Hg- und Cs-Magnetometern“. Physische Überprüfungsbriefe . 75 (10): 1879–1882. Bibcode : 1995PhRvL..75.1879B . doi : 10.1103/PhysRevLett.75.1879 . PMID  10059152 .
  14. ^ Bär, D.; Stoner, RE; Walsworth, RL; Kostelecký, V. Alan; Lane, Charles D. (2000). „Limit on Lorentz and CPT Violation of the Neutron Using a Two-Species Noble-Gas Maser“. Physische Überprüfungsbriefe . 85 (24): 5038–5041. arXiv : physik/0007049 . Bibcode : 2000PhRvL..85.5038B . doi : 10.1103/PhysRevLett.85.5038 . PMID  11102181 .
  15. ^ Phillips, DF; Humphrey, MA; Mattison, EM; Stoner, RE; Vessot, RF; Walsworth, RL (2000). „Limit auf Lorentz- und CPT-Verletzung des Protons mit einem Wasserstoffmaser“. Physical Review D . 63 (11): 111101. arXiv : physik/0008230 . Bibcode : 2001PhRvD..63k1101P . doi : 10.1103/PhysRevD.63.111101 .
  16. ^ Humphrey, MA; Phillips, DF; Mattison, EM; Vessot, RF; Stoner, RE; Walsworth, RL (2003). „Testen von CPT und Lorentz-Symmetrie mit Wasserstoffmasern“. Physical Review A . 68 (6): 063807. arXiv : physik/0103068 . Bibcode : 2003PhRvA..68f3807H . doi : 10.1103/PhysRevA.68.063807 .
  17. ^ Hou, Li-Shing; Ni, Wei-Tou; Li, Yu-Chu M. (2003). „Test der kosmischen räumlichen Isotropie für polarisierte Elektronen mit einer drehbaren Torsionswaage“. Physische Überprüfungsbriefe . 90 (20): 201101. arXiv : physik/0009012 . Bibcode : 2003PhRvL..90t1101H . doi : 10.1103/PhysRevLett.90.201101 . PMID  12785879 .
  18. ^ Canè, F.; Bart.; Phillips, DF; Rosen, MS; Kleinholz, CL; Stoner, RE; Walsworth, RL; Kostelecký, V. Alan (2004). „Gebunden an Lorentz und CPT, die Boost-Effekte für das Neutron verletzen“. Physische Überprüfungsbriefe . 93 (23): 230801. arXiv : physik/0309070 . Bibcode : 2004PhRvL..93w0801C . doi : 10.1103/PhysRevLett.93.230801 . PMID  15601138 .
  19. ^ Wolf, S.; Chapelet, F.; Bize, S.; Clairon, A. (2006). „Cold Atom Clock Test of Lorentz Invariance in the Matter Sector“. Physische Überprüfungsbriefe . 96 (6): 060801. arXiv : hep-ph/0601024 . Bibcode : 2006PhRvL..96f0801W . doi : 10.1103/PhysRevLett.96.060801 . PMID  16605978 .
  20. ^ Heckel, BR; Cramer, CE; Koch, TS; Adelberger, EG; Schlamminger, S.; Schmidt, U. (2006). „Neue CP-Verletzung und Preferred-Frame-Tests mit polarisierten Elektronen“. Physische Überprüfungsbriefe . 97 (2): 021603. arXiv : hep-ph/0606218 . Bibcode : 2006PhRvL..97b1603H . doi : 10.1103/PhysRevLett.97.021603 . PMID  16907432 .
  21. ^ Heckel, BR; Adelberger, EG; Cramer, CE; Koch, TS; Schlamminger, S.; Schmidt, U. (2008). „Preferred-Frame- und CP-Verletzungstests mit polarisierten Elektronen“. Physical Review D . 78 (9): 092006. arXiv : 0808.2673 . Bibcode : 2008PhRvD..78i2006H . doi : 10.1103/PhysRevD.78.092006 .
  22. ^ Altarev, I.; et al. (2009). „Test der Lorentz-Invarianz mit Spinpräzession von ultrakalten Neutronen“. Physische Überprüfungsbriefe . 103 (8): 081602. arXiv : 0905.3221 . Bibcode : 2009PhRvL.103h1602A . doi : 10.1103/PhysRevLett.103.081602 . PMID  19792714 .
  23. ^ Braun, JM; Smullin, SJ; Kornack, TW; Romalis, MV (2010). „Neue Grenze für Lorentz- und CPT-verletzende Neutronenspin-Wechselwirkungen“. Physische Überprüfungsbriefe . 105 (15): 151604. arXiv : 1006,5425 . Bibcode : 2010PhRvL.105o1604B . doi : 10.1103/PhysRevLett.105.151604 . PMID  21230893 .
  24. ^ Gemmel, C.; Heil, W.; Karpuk, S.; Lenz, K.; Sobolew, Ju.; Tulney, K.; Burghoff, M.; Kilian, W.; Knappe-Grüneberg, S.; Müller, W.; Schnabel, A.; Seifert, F.; Trahms, L.; Schmidt, U. (2010). „Limit on Lorentz- und CPT-Verletzung des gebundenen Neutrons mit einem freien Präzessions-He3/Xe129-Comagnetometer“. Physical Review D . 82 (11): 111901. arXiv : 1011.2143 . Bibcode : 2010PhRvD..82k1901G . doi : 10.1103/PhysRevD.82.111901 .
  25. ^ M. Smiciklas; et al. (2011). „Neuer Test der lokalen Lorentz-Invarianz mit einem 21Ne-Rb-K-Comagnetometer“. Physische Überprüfungsbriefe . 107 (17): 171604. arXiv : 1106.0738 . Bibcode : 2011PhRvL.107q1604S . doi : 10.1103/PhysRevLett.107.171604 . PMID  22107506 .
  26. ^ Peck, SK; et al. (2012). „Neue Grenzen der lokalen Lorentz-Invarianz in Quecksilber und Cäsium“. Physical Review A . 86 (1): 012109. arXiv : 1205.5022 . Bibcode : 2012PhRvA..86a2109P . doi : 10.1103/PhysRevA.86.012109 .
  27. ^ Hohensee, MA; et al. (2013). „Grenzen bei Verletzungen der Lorentz-Symmetrie und des Einstein-Äquivalenzprinzips unter Verwendung der Hochfrequenzspektroskopie von atomarem Dysprosium“. Physische Überprüfungsbriefe . 111 (5): 050401. arXiv : 1303.2747 . Bibcode : 2013PhRvL.111e0401H . doi : 10.1103/PhysRevLett.111.050401 . PMID  23952369 .
  28. ^ Allmendinger, F.; et al. (2013). „Neue Grenze für Lorentz und CPT, die Neutronen-Spin-Wechselwirkungen unter Verwendung eines freien Präzessions-3He-129Xe-Co-Magnetometers verletzen“. Physische Überprüfungsbriefe . 112 (11): 110801. arXiv : 1312.3225 . Bibcode : 2014PhRvL.112k0801A . doi : 10.1103/PhysRevLett.112.110801 . PMID  24702343 .

Externe Links